ANTECEDENTES DE LA INVENCIÓN

La invención se relaciona con la estimulación del sistema nervioso humano por un campo electromagnético aplicado externamente al cuerpo. Wiener ( 1958 ) ha mencionado un efecto neurológico de los campos eléctricos externos, en una discusión sobre el agrupamiento de ondas cerebrales a través de interacciones no lineales. El campo eléctrico estaba dispuesto a proporcionar “ una conducción eléctrica directa del cerebro ”. Wiener describe el campo como configurado por un voltaje alterno de 10 Hz de 400 V aplicado en una habitación entre el techo y el suelo. Brennan ( 1992 ) describe en EE. UU. Palmadita. No. 5,169,380 un aparato para aliviar las interrupciones en los ritmos circadianos de un mamífero, en el que se aplica un campo eléctrico alterno en la cabeza del sujeto mediante dos electrodos colocados a poca distancia de la piel.

Un dispositivo que involucra un electrodo de campo y un electrodo de contacto es el “Graham Potencializer” mencionado por Hutchison (1991). Este dispositivo de relajación utiliza movimiento, luz y sonido, así como un campo eléctrico alterno aplicado principalmente a la cabeza. El electrodo de contacto es una barra de metal en contacto óhmico con los pies descalzos del sujeto, y el electrodo de campo es un casco de metal hemisférico colocado a varias pulgadas de la cabeza del sujeto.

En estos tres métodos de estimulación eléctrica, el campo eléctrico externo se aplica predominantemente a la cabeza, de modo que las corrientes eléctricas se inducen en el cerebro de la manera física gobernada por la electrodinámica. Dichas corrientes se pueden evitar en gran medida aplicando el campo no a la cabeza, sino a áreas de la piel lejos de la cabeza. Ciertos receptores cutáneos pueden ser estimulados y proporcionarían una entrada de señal en el cerebro a lo largo de las vías naturales de los nervios aferentes. Se ha encontrado que, de hecho, los efectos fisiológicos pueden ser inducidos de esta manera por campos eléctricos muy débiles, si son pulsados con una frecuencia cercana a ½ Hz. Los efectos observados incluyen ptosis de los párpados, relajación, somnolencia, sensación de presión en un punto centrado en el borde inferior de la ceja,ver patrones en movimiento de color púrpura oscuro y amarillo verdoso con los ojos cerrados, una sonrisa tónica, una sensación de tensión en el estómago, heces sueltas repentinas y excitación sexual, dependiendo de la frecuencia precisa utilizada, y el área de la piel a la que se aplica el campo. La fuerte dependencia de la frecuencia sugiere la implicación de un mecanismo de resonancia.

Se ha descubierto que la resonancia puede excitarse no solo por los campos eléctricos pulsados aplicados externamente, como se discutió en los EE. UU. Palmadita. Nos. 5,782,874, 5,899,922, 6,081,744 y 6,167,304, pero también por campos magnéticos pulsados, como se describe en los EE. UU. Palmadita. Nos. 5,935,054 y 6,238,333, por pulsos de calor débiles aplicados a la piel, como se discutió en los EE. UU. Palmadita. Nos. 5,800,481 y 6,091,994, y por pulsos acústicos subliminales, como se describe en EE. UU. Palmadita. No. 6.017.302. Como la resonancia se excita a través de las vías sensoriales, se llama resonancia sensorial. Además de la resonancia cerca de ½ Hz, se ha encontrado una resonancia sensorial cerca de 2.4 Hz. Este último se caracteriza por la desaceleración de ciertos procesos corticales, como se discutió en el ‘481, ‘Patentes 922, ‘302, ‘744, ‘944 y ‘304.

La excitación de las resonancias sensoriales a través de pulsos de calor débiles aplicados a la piel proporciona una pista sobre lo que está sucediendo neurológicamente. Se sabe que los receptores de detección de temperatura cutáneos se disparan espontáneamente. Estos nervios aumentan de manera algo aleatoria alrededor de una tasa promedio que depende de la temperatura de la piel. Los pulsos de calor débiles entregados a la piel de manera periódica causarán una ligera modulación de frecuencia (fm) en los patrones de picos generados por los nervios. Dado que la estimulación a través de otras modalidades sensoriales produce efectos fisiológicos similares, se cree que la modulación de frecuencia de los patrones espontáneos de picos neurales aferentes también ocurre allí.

Es instructivo aplicar esta noción a la estimulación por pulsos de campo eléctrico débiles administrados a la piel. Los campos generados externamente inducen pulsos de corriente eléctrica en el tejido subyacente, pero la densidad de corriente es demasiado pequeña para disparar un nervio inactivo. Sin embargo, en experimentos con la adaptación de los receptores de estiramiento del cangrejo de río, Terzuolo y Bullock (1956) han observado que los campos eléctricos muy pequeños pueden ser suficientes para modular la activación de los nervios ya activos. Tal modulación puede ocurrir en la estimulación del campo eléctrico en discusión.

Se puede obtener una mayor comprensión al considerar las cargas eléctricas que se acumulan en la piel como resultado de las corrientes de tejido inducidas. Ignorando la termodinámica, uno esperaría que las cargas de polarización acumuladas se limiten estrictamente a la superficie externa de la piel. Pero la densidad de carga es causada por un ligero exceso de iones positivos o negativos, y el movimiento térmico distribuye los iones a través de una capa delgada. Esto implica que el campo eléctrico aplicado externamente realmente penetra una corta distancia en el tejido, en lugar de detenerse abruptamente en la superficie externa de la piel. De esta manera, se puede aplicar una fracción considerable del campo aplicado en algunas terminaciones nerviosas cutáneas, de modo que puede ocurrir una ligera modulación del tipo observado por Terzuolo y Bullock.

Los efectos fisiológicos mencionados se observan solo cuando la fuerza del campo eléctrico en la piel se encuentra en un cierto rango, llamado ventana de intensidad efectiva. También hay un efecto a granel, ya que los campos más débiles son suficientes cuando el campo se aplica a un área de piel más grande. Estos efectos se discuten en detalle en la patente ‘922.

Dado que el pico espontáneo de los nervios es bastante aleatorio y la modulación de frecuencia inducida por el campo pulsado es muy superficial, la relación señal a ruido (S/N) para la señal fm contenida en los trenes de espiga a lo largo de los nervios aferentes es tan pequeño como para hacer la recuperación de la señal fm de una sola fibra nerviosa imposible. Pero la aplicación del campo sobre una gran área de la piel causa la estimulación simultánea de muchos nervios cutáneos, y la modulación fm es coherente de nervio a nervio. Por lo tanto, si las señales aferentes se suman de alguna manera en el cerebro, las modulaciones fm se agregan mientras que los picos de diferentes nervios se mezclan y entrelazan. De esta manera, el S/N puede aumentarse mediante un procesamiento neural apropiado. El asunto se discute en detalle en la patente ‘874. Otro aumento en la sensibilidad se debe a que implica un mecanismo de resonancia,en donde considerables oscilaciones del circuito neural pueden resultar de excitaciones débiles.

Un efecto fisiológico fácilmente detectable de una resonancia sensorial Hz excitada ½ es la ptosis de los párpados. Como se discutió en la patente ‘922, la prueba de ptosis implica cerrar los ojos por la mitad. Sosteniendo esta posición del párpado, los ojos se enrollan hacia arriba, mientras abandonan el control voluntario de los párpados. La posición del párpado está determinada por el estado del sistema nervioso autónomo. Además, la presión excertada en los globos oculares por los párpados parcialmente cerrados aumenta la actividad parasimpática. La posición del párpado se vuelve algo lábil, como lo demuestra un ligero aleteo. El estado lábil es sensible a cambios muy pequeños en estado autónomo. La ptosis influye en la medida en que el párpado encapucha a la pupila y, por lo tanto, cuánta luz se admite en el ojo. Por lo tanto, la profundidad de la ptosis es vista por el sujeto,y se puede calificar en una escala de 0 a 10.

En las etapas iniciales de la excitación de la resonancia sensorial ½ Hz, se detecta una deriva descendente en la frecuencia de ptosis, definida como la frecuencia de estimulación para la cual se obtiene la ptosis máxima. Se cree que esta deriva es causada por cambios en el medio químico de los circuitos neuronales resonantes. Se cree que la resonancia causa perturbaciones de las concentraciones químicas en algún lugar del cerebro, y que estas perturbaciones se propagan por difusión a circuitos resonantes cercanos. Este efecto, llamado “chemical detuning”, puede ser tan fuerte que la ptosis se pierde por completo cuando la frecuencia de estimulación se mantiene constante en las etapas iniciales de la excitación. Dado que la estimulación cae algo fuera de sintonía, la resonancia disminuye en amplitud y la detonación química finalmente disminuye. Esto hace que la frecuencia de la ptosis cambie de nuevo,para que la estimulación esté más en sintonía y la ptosis pueda desarrollarse nuevamente. Como resultado, para frecuencias de estimulación fijas en un cierto rango, la ptosis se cicla lentamente con una frecuencia de varios minutos. El asunto se discute en la patente ‘302.

Las frecuencias de estimulación en las que se producen efectos fisiológicos específicos dependen en cierta medida del estado del sistema nervioso autónomo, y probablemente también del estado endocrino.

Los campos magnéticos débiles que son pulsados con una frecuencia de resonancia sensorial pueden inducir los mismos efectos fisiológicos que los campos eléctricos pulsados. Sin embargo, a diferencia de este último, los campos magnéticos penetran en el tejido biológico con una fuerza casi no disminuida. Las corrientes parásitas en el tejido conducen cargas eléctricas a la piel, donde las distribuciones de carga están sujetas a un frotis térmico de la misma manera que en la estimulación del campo eléctrico, para que se desarrollen los mismos efectos fisiológicos. Los detalles se discuten en la patente ‘054.

RESUMEN

Se puede hacer que los monómetros de computadora y los monitores de TV emitan campos electromagnéticos débiles de baja frecuencia simplemente pulsando la intensidad de las imágenes mostradas. Los experimentos han demostrado que la resonancia sensorial ½ Hz puede excitarse de esta manera en un sujeto cerca del monitor. La resonancia sensorial de 2.4 Hz también se puede excitar de esta manera. Por lo tanto, se puede usar un monitor de TV o un monitor de computadora para manipular el sistema nervioso de las personas cercanas.

Las implementaciones de la invención se adaptan a la fuente de transmisión de video que impulsa el monitor, ya sea un programa de computadora, una transmisión de TV, una cinta de video o un disco de video digital ( DVD ).

Para un monitor de ordenador, los pulsos de imagen pueden ser producidos por un programa de ordenador adecuado. La frecuencia del pulso puede controlarse a través de la entrada del teclado, de modo que el sujeto pueda sintonizar una frecuencia de resonancia sensorial individual. La amplitud del pulso también se puede controlar de esta manera. Un programa escrito en Visual Basic(R) es particularmente adecuado para su uso en computadoras que ejecutan el sistema operativo Windows 95(R) o Windows 98(R). Se describe la estructura de dicho programa. La producción de pulsos periódicos requiere un procedimiento de temporización preciso. Dicho procedimiento se construye a partir de la función GetTimeCount disponible en la Interfaz de Programa de Aplicaciones (API) del sistema operativo Windows, junto con un procedimiento de extrapolación que mejora la precisión de tiempo.

La variabilidad del pulso se puede introducir a través de software, con el propósito de frustrar la habituación del sistema nervioso a la estimulación de campo, o cuando no se conoce la frecuencia de resonancia precisa. La variabilidad puede ser una variación pseudoaleatoria dentro de un intervalo estrecho, o puede tomar la forma de un barrido de frecuencia o amplitud en el tiempo. La variabilidad del pulso puede estar bajo control del sujeto.

El programa que hace que un monitor muestre una imagen pulsante puede ejecutarse en una computadora remota que está conectada a la computadora del usuario por un enlace; este último puede pertenecer en parte a una red, que puede ser Internet.

Para un monitor de TV, la pulsación de imagen puede ser inherente a la transmisión de video a medida que fluye desde la fuente de video, o de lo contrario la transmisión puede ser modulada, como para superponer la pulsación. En el primer caso, se puede organizar una transmisión de TV en vivo para que la función esté incrustada simplemente pulsando ligeramente la iluminación de la escena que se está transmitiendo. Por supuesto, este método también se puede usar para hacer películas y grabar cintas de video y DVD.

Las cintas de video se pueden editar para superponer la pulsación mediante la modulación de hardware. Se discute un modulador simple en el que la señal de luminancia del video compuesto se pulsa sin afectar la señal de croma. El mismo efecto puede introducirse en el extremo del consumidor, modulando la transmisión de video producida por la fuente de video. Se puede editar un DVD a través del software, introduciendo variaciones similares a los pulsos en las señales digitales RGB. Los pulsos de intensidad de imagen se pueden superponer en la salida de video del componente analógico de un reproductor de DVD modulando el componente de señal de luminancia. Antes de ingresar al televisor, se puede modular una señal de televisión para provocar la pulsación de la intensidad de la imagen por medio de una línea de retardo variable que está conectada a un generador de pulso.

Ciertos monitores pueden emitir pulsos de campo electromagnético que excitan una resonancia sensorial en un sujeto cercano, a través de pulsos de imagen que son tan débiles que son subliminales. Esto es desafortunado ya que abre un camino para la aplicación traviesa de la invención, por lo que las personas están expuestas sin saberlo a la manipulación de sus sistemas nerviosos para los propósitos de otra persona. Tal aplicación no sería ética y, por supuesto, no se recomienda. Se menciona aquí para alertar al público sobre la posibilidad de abuso encubierto que puede ocurrir mientras está en línea, o mientras ve TV, un video o un DVD.

DESCRIPCIÓN DE LOS DIBUJOS

La Figura 1 ilustra el campo electromagnético que emana de un monitor cuando la señal de vídeo se modula para causar pulsos en intensidad de imagen, y un sujeto cercano que está expuesto al campo.

HIGO. 2 muestra un circuito para la modulación de una señal de video compuesta con el fin de pulsar la intensidad de la imagen.

HIGO. 3 muestra el circuito para un generador de pulso simple.

HIGO. 4 ilustra cómo se puede generar un campo electromagnético pulsado con un monitor de computadora.

HIGO. 5 muestra un campo electromagnético pulsado que es generado por un televisor a través de la modulación de la entrada de señal de RF al televisor.

HIGO. 6 describe la estructura de un programa de computadora para producir una imagen pulsada.

HIGO. 7 muestra un procedimiento de extrapolación introducido para mejorar la precisión del tiempo del programa de la FIG. 6.

FIG. 8 ilustra la acción del procedimiento de extrapolación de FIG. 7.

La Figura 9 muestra un sujeto expuesto a un campo electromagnético pulsado que emana de un monitor que responde a un programa que se ejecuta en una computadora remota a través de un enlace que involucra Internet.

La Figura 10 muestra el diagrama de bloques de un circuito para el tambaleo de frecuencia de una señal de TV con el fin de pulsar la intensidad de la imagen que se muestra en un monitor de TV.

La Figura 11 representa esquemáticamente un medio de grabación en forma de una cinta de video con datos grabados, y el atributo de la señal que hace que la intensidad de la imagen mostrada sea pulsada.

La Figura 12 ilustra cómo se puede incrustar el pulso de imagen en una señal de video pulsando la iluminación de la escena que se está grabando.

La Figura 13 muestra una rutina que introduce variabilidad de pulso en el programa informático de la FIG. 6.

La Figura 14 muestra esquemáticamente cómo una CRT emite un campo electromagnético cuando se pulsa la imagen mostrada.

La Figura 15 muestra cómo la intensidad de la imagen mostrada en un monitor puede ser pulsada a través del terminal de control de brillo del monitor.

La Figura 16 ilustra la acción del disco de polarización que sirve como modelo para conductores conectados a tierra en la parte posterior de una pantalla CRT.

La Figura 17 muestra el circuito para superponer pulsos de intensidad de imagen en una salida de DVD.

La Figura 18 muestra datos medidos para campos eléctricos pulsados emitidos por dos monitores de tipo CRT diferentes, y una comparación con la teoría.

DESCRIPCIÓN DETALLADA

Los monitores de ordenador y los monitores de TV emiten campos electromagnéticos. Parte de la emisión se produce a las bajas frecuencias a las que las imágenes mostradas están cambiando. Por ejemplo, un pulso rítmico de la intensidad de una imagen causa emisión de campo electromagnético en la frecuencia del pulso, con una fuerza proporcional a la amplitud del pulso. El campo se conoce brevemente como “screen emission”. Al discutir este efecto, cualquier parte o todo lo que se muestra en la pantalla del monitor se llama imagen. Un monitor del tipo de tubo de rayos catódicos (CRT) tiene tres haces de electrones, uno para cada uno de los colores básicos rojo, verde y azul. La intensidad de una imagen se define aquí como

I=∫j dA,  (1)

donde la integral se extiende sobre la imagen, y

j=jr+jg+jb,  (2)

jr, jg y jb son las densidades de corriente eléctrica en los haces de electrones rojo, verde y azul en el área de superficie dA de la imagen en la pantalla. Las densidades de corriente deben tomarse en el modelo de haz de electrones distribuidos, donde se ignora la discretitud de los píxeles y el movimiento ráster de los haces, y se cree que la parte posterior de la pantalla del monitor está irradiada por haces de electrones difusos. Las densidades de corriente de haz son entonces funciones de las coordenadas x e y sobre la pantalla. El modelo es apropiado ya que estamos interesados en la emisión del campo electromagnético causada por la pulsación de imágenes con las frecuencias muy bajas de resonancias sensoriales, mientras que las emisiones con las frecuencias de barrido horizontal y vertical mucho más altas no son motivo de preocupación. Para una CRT, la intensidad de una imagen se expresa en milamperios.

Para una pantalla de cristal líquido (LCD), las densidades de corriente en la definición de intensidad de imagen deben reemplazarse por voltajes de conducción, multiplicados por la relación de apertura del dispositivo. Para una pantalla LCD, las intensidades de imagen se expresan así en voltios.

Se mostrará que para una pantalla CRT o LCD las emisiones son causadas por fluctuaciones en la intensidad de la imagen. Sin embargo, en el vídeo compuesto, la intensidad como se definió anteriormente no es una característica de señal primaria, sino la luminancia Y. Para cualquier píxel que uno tenga

Y=0.299R+0.587G+0.114B,  (3)

donde R, G y B son las intensidades del píxel, respectivamente, en rojo, verde y azul, normalizado como para variar de 0 a 1. La definición (3) fue proporcionada por la Comisión Internacional de Eclairage (CIE), con el fin de tener en cuenta las diferencias de brillo en diferentes colores, tal como se percibe por el sistema visual humano. En el video compuesto, el tono del píxel está determinado por la señal de croma o crominancia, que tiene los componentes R-Y y B-Y Se deduce que la luminancia de píxel pulsante mientras se mantiene el tono fijo es equivalente a pulsar la intensidad de píxel, hasta un factor de amplitud. Se confiará en este hecho al modular un flujo de video, como para superponer pulsos de intensidad de imagen.

Resulta que la emisión de pantalla tiene una expansión multipolar en la que tanto las contribuciones monopolo como dipolo son proporcionales a la tasa de cambio de la intensidad I de (1). Las contribuciones multipolares de orden superior son proporcionales a la tasa de cambio de momentos de la densidad de corriente j sobre la imagen, pero como estas contribuciones caen rápidamente con la distancia, no son de importancia práctica en el contexto actual. Pulsar la intensidad de una imagen puede implicar diferentes amplitudes de pulso, frecuencias o fases para diferentes partes de la imagen. Cualquiera o todas estas características pueden estar bajo control del sujeto.

Surge la pregunta de si la emisión de la pantalla puede ser lo suficientemente fuerte como para excitar las resonancias sensoriales en personas ubicadas a distancias de visión normales del monitor. Este resulta ser el caso, como se muestra por experimentos de resonancia sensorial e independientemente midiendo la fuerza de los pulsos de campo eléctrico emitidos y comparando los resultados con la ventana de intensidad efectiva como se exploró en trabajos anteriores.

Se han llevado a cabo experimentos de resonancia sensorial de medio Hertz con el sujeto posicionado al menos a una distancia de visión normal desde un 15″ monitor de computadora que fue impulsado por un programa de computadora escrito en Visual Basic(R), versión 6.0 (VB6). El programa produce una imagen pulsada con luminancia uniforme y tono sobre la pantalla completa, a excepción de unos pequeños botones de control y cuadros de texto. En VB6, los colores de píxeles de pantalla están determinados por los enteros R, G y B, que varían de 0 a 255, y establecen las contribuciones al color de píxeles hechas por los colores básicos rojo, verde y azul. Para un monitor de tipo CRT, las intensidades de píxeles para los colores primarios pueden depender de los valores RGB de una manera no lineal que se discutirá. En el VB6los valores RGB son modulados por pequeños pulsos ⁇ R, ⁇ G, ⁇ B, con una frecuencia que puede ser elegida por el sujeto o es barrida de una manera predeterminada. En los experimentos de resonancia sensorial mencionados anteriormente, las relaciones ⁇ R/R, ⁇ G/G y ⁇ B/B siempre fueron menores que 0.02, por lo que los pulsos de imagen son bastante débiles. Para ciertas frecuencias cercanas a ½ Hz, el sujeto experimentó efectos fisiológicos que se sabe que acompañan la excitación de la resonancia sensorial ½ Hz como se menciona en la Sección de Antecedentes. Además, las amplitudes de pulso de campo medidas caen dentro de la ventana de intensidad efectiva para la resonancia ½ Hz, como se exploró en experimentos anteriores y se discutió en los ‘874, ‘744, ‘922 y ‘304 patentes. Otros experimentos han demostrado que el 2.También se puede salir de la resonancia sensorial de 4 Hz mediante las emisiones de pantalla de los monitores que muestran imágenes pulsadas.

Estos resultados confirman que, de hecho, el sistema nervioso de un sujeto puede ser manipulado a través de pulsos de campo electromagnético emitidos por un monitor CRT o LCD cercano que muestra imágenes con intensidad pulsada.

Las diversas implementaciones de la invención se adaptan a las diferentes fuentes de transmisión de video, como cinta de video, DVD, un programa de computadora o una transmisión de TV a través de espacio libre o cable. En todas estas implementaciones, el sujeto está expuesto al campo electromagnético pulsado que genera el monitor como resultado del pulso de intensidad de imagen. Ciertos nervios cutáneos del sujeto exhiben un aumento espontáneo en patrones que, aunque bastante aleatorios, contienen información sensorial al menos en forma de frecuencia promedio. Algunos de estos nervios tienen receptores que responden a la estimulación del campo cambiando su frecuencia de aumento promedio, de modo que los patrones de aumento de estos nervios adquieren una modulación de frecuencia, que se transmite al cerebro.La modulación puede ser particularmente efectiva si tiene una frecuencia en o cerca de una frecuencia de resonancia sensorial. Se espera que tales frecuencias se encuentren en el intervalo de 0,1 a 15 Hz.

Una realización de la invención adaptada a un VCR se muestra en la FIG. 1, donde a sujeto 4 se expone a un pulso campo eléctrico 3 y un pulsado campo magnético 39 que son emitidos por a monitor 2, etiquetado “MON”, como resultado de pulsar la intensidad de la imagen mostrada. La imagen es generada aquí por un grabadora de casetas de video 1, etiquetado “VCR”, y el pulso de la intensidad de la imagen se obtiene modulando la señal de video compuesta de la salida VCR. Esto lo hace un modulador de vídeo 5, etiquetado “VM”, que responde a la señal de la generador de pulso 6, etiquetado “GEN”. La frecuencia y amplitud de los pulsos de imagen se pueden ajustar con el control de frecuencia 7 y control de amplitud 8. El sujeto puede realizar ajustes de frecuencia y amplitud.

El circuito de la modulador de vídeo 5 de la FIG.1 se muestra en la FIG.2, donde el amplificadores de vídeo11 y 12 procesar la señal de vídeo compuesta que entra en el terminal de entrada 13. El nivel de la señal de video se modula lentamente inyectando una pequeña corriente de polarización en la inversión entrada 17 de la primer amplificador 11. Esta corriente es causada por pulsos de voltaje suministrados en el entrada de modulación 16, y se puede ajustar a través de la potenciómetro 15. Dado que la entrada no inversora del amplificador está conectada a tierra, la inversión entrada 17 se mantiene esencialmente en el potencial de tierra, de modo que la corriente de polarización no está influenciada por la señal de video. La inversión de la señal por el primer amplificador 11 es deshecho por el segundo amplificador 12. Las ganancias de los amplificadores se eligen para dar una ganancia general de unidad. Una corriente que varía lentamente inyectada en la inversión entrada 17 causa un cambio lento en el nivel “pseudo-dc” de la señal de video compuesta, aquí definida como el promedio a corto plazo de la señal. Dado que el nivel pseudo-dc de la sección de señal de croma determina la luminancia, esta última es modulada por los pulsos de corriente inyectados. La señal de croma no se ve afectada por la modulación lenta del nivel pseudodc, dado que esa señal está determinada por la amplitud y la fase con respecto a la portadora de color que está bloqueada a la ráfaga de color. El efecto sobre los pulsos de sincronización y las ráfagas de color tampoco tiene ninguna consecuencia si los pulsos de corriente inyectados son muy pequeños, como lo son en la práctica. La señal de vídeo compuesta modulada, disponible en el salida 14 en la FIG.2, exhibirá así una luminancia modulada, mientras que la señal de croma no cambia. A la luz de la discusión anterior sobre la luminancia y la intensidad, se deduce que el modulador de la FIG.2 provoca un pulso de la intensidad de la imagen I. Queda por dar un ejemplo de cómo la señal de pulso en el entrada de modulación 16 se puede obtener. La Figura 3 muestra un generador de impulsos que es adecuado para este propósito, en el que el temporizador RC 21 (Intersil ICM7555) está conectado para una operación astable y produce un voltaje de onda cuadrada con una frecuencia determinada por condensador 22 y potenciómetro 23. El temporizador 21 es alimentado por un batería 26, controlado por el interruptor 27. El voltaje de onda cuadrada en salida 25 conduce el LED 24, que puede usarse para monitorear la frecuencia del pulso, y también sirve como indicador de potencia. La salida de pulsos puede redondearse de maneras que son bien conocidas en la técnica. En la configuración de la FIG. 1, la salida de VCR 1 está conectado al entrada de vídeo 13 de la FIG.2, y el salida de vídeo 14 está conectado al monitor 2 de la FIG. 1.

En la realización preferida de la invención, el pulsado de intensidad de imagen es causado por un programa informático. Como se muestra en la FIG.4, monitor 2, etiquetado “MON”, está conectado a computadora 31 etiquetado “COMPUTER”, que ejecuta un programa que produce una imagen en el monitor y hace que la intensidad de la imagen sea pulsada. El tema 4 puede proporcionar entrada a la computadora a través del teclado 32 que está conectado a la computadora por el conexión 33. Esta entrada puede implicar ajustes de la frecuencia o la amplitud o la variabilidad de los pulsos de intensidad de la imagen. En particular, la frecuencia del pulso se puede establecer en una frecuencia de resonancia sensorial del sujeto con el propósito de excitar la resonancia.

La estructura de un programa informático para la intensidad de la imagen pulsante se muestra en la FIG. 6. El programa se puede escribir en Visual Basic(R) versión 6.0 (VB6), que implica la interfaz gráfica familiar del sistema operativo Windows(R). Las imágenes aparecen como formularios equipados con controles de usuario, como botones de comando y barras de desplazamiento, junto con pantallas de datos como cuadros de texto. Un VB compilado6 el programa es un archivo ejecutable. Cuando se activa, el programa declara que las variables y funciones se llamarán desde una biblioteca de enlaces dinámicos (DLL) que se adjunta al sistema operativo; también se realiza una carga de formulario inicial. Este último comprende establecer el color de la pantalla según lo especificado por los enteros R, G y B en el rango 0 A 255, como se ha mencionado anteriormente. En la FIG.6, la configuración inicial del color de la pantalla se etiqueta como 50. Otra acción de la rutina de carga de forma es la cálculo 51 de la función seno en ocho puntos igualmente espaciados, I=0 a 7, alrededor del círculo unitario. Estos valores son necesarios al modular los números RGB. Desafortunadamente, la función seno está distorsionada por el redondeo a valores RGB enteros que se produce en el VB6 programa. La imagen se elige para llenar la mayor cantidad posible de área de la pantalla, y tiene luminancia y tono espacialmente uniformes.

El formulario que aparece en el monitor muestra un botón de comando para iniciar y detener el pulso de la imagen, junto con barras de desplazamiento52 y 53 respectivamente para el ajuste de la frecuencia de pulso F y la amplitud de pulso A. Estos pulsos podrían iniciarse mediante un temporizador del sistema que se activa al transcurrir un intervalo de tiempo preestablecido. Sin embargo, temporizadores en VB6 son demasiado inexactos con el fin de proporcionar los ocho puntos de ajuste RGB en cada ciclo de pulso. Se puede obtener una mejora mediante la función GetTickCount que está disponible en la Interfaz de Programa de Aplicaciones (API) de Windows 95(R) y Windows 98(R). La función GetTickCount devuelve el tiempo del sistema que ha transcurrido desde el inicio de Windows, expresado en milisegundos. Activación del usuario de la botón de inicio 54 proporciona un recuento de garrapatas TN a través de solicitud 55 y establece el intervalo de temporizador en milisegundos TT, en paso 56. TT se calculó previamente en la rutina de frecuencia que se activa cambiando la frecuencia, denotada como paso 52.

Desde VB6 es un programa impulsado por eventos, el diagrama de flujo para el programa cae en piezas disjuntas. Al ajustar el intervalo de temporizador a TT en paso 56, el temporizador se ejecuta en segundo plano, mientras que el programa puede ejecutar subrutinas como el ajuste de la frecuencia o amplitud del pulso. Al transcurrir el intervalo de temporizador TT, el subrutina temporizador 57 comienza la ejecución con solicitud 58 para un recuento de garrapatas, y en 59 se calcula una actualización del tiempo TN para el siguiente punto en el que se deben ajustar los valores RGB. En paso 59 el temporizador está apagado, para ser reactivado más adelante paso 67. Paso 59 también restablece el parámetro CR que juega un papel en el procedimiento de extrapolación 61 y el condición 60. Para facilitar la comprensión en este punto, es mejor pretender que la acción de 61 es simplemente obtener un recuento de garrapatas y considerar el ciclo controlado por condición 60 manteniendo CR igual a cero. El bucle terminaría cuando el recuento de garrapatas M alcance o exceda el tiempo TN para el siguiente punto de fase, momento en el cual el programa debe ajustar la intensidad de la imagen a través de los pasos 63–65. Por ahora paso 62 debe ser ignorado también, ya que tiene que ver con el procedimiento de extrapolación real 61. Los incrementos en los colores de pantalla R1, G1, y B1 en el nuevo punto de fase se calculan de acuerdo con la función seno, aplicada con la amplitud A que fue establecida por el usuario en paso 53. El número I que etiqueta el punto de fase se incrementa por la unidad en paso 65, pero si esto da como resultado I=8, el valor se restablece a cero 66. Finalmente, el temporizador se reactiva en paso 67, iniciando un nuevo paso ⅛-cycle en la progresión periódica de los ajustes RGB.

Un programa escrito de esta manera exhibiría una gran fluctuación en los tiempos en que se cambian los valores RGB. Esto se debe al bulto en los recuentos de garrapatas devueltos por la función GetTickCount. El bulto se puede estudiar por separado ejecutando un bucle simple con C=GetTickCount, seguido de escribir el resultado C en un archivo. La inspección muestra que C ha saltado cada 14 o 15 milisegundos, entre largos tramos de valores constantes. Dado que para una modulación de intensidad de imagen de ½ Hz, los puntos de fase de ciclo de ⅛ están separados por 250 ms, el bulto de 14 o 15 ms en el recuento de garrapatas causaría una inexactitud considerable. El procedimiento de extrapolación completo 61 se introduce con el fin de disminuir la fluctuación a niveles aceptables. El procedimiento funciona refinando la función de escalera de línea pesada que se muestra en la FIG. 8, utilizando la pendiente RR de un escalón de escalera reciente para determinar con precisión la recuento de bucles 89 en el que el bucle controlado por 60 necesita ser salido. Los detalles del procedimiento de extrapolación se muestran en la FIG. 7 e ilustrado en la FIG. 8. El procedimiento comienza en 70 con ambas banderas apagadas, y CR=0, debido a la asignación en 59 o 62 en la FIG.6. Se obtiene un recuento de garrapatas M en 71, y el tiempo restante MR al siguiente punto de fase se calcula en 72. Condiciones 77 y 73 no se satisfacen y por lo tanto pasan verticalmente en el diagrama de flujo, de modo que sólo el bloque de retardo 74 y el asignaciones 75 son ejecutados. Condición 60 de la FIG.6 se comprueba y se encuentra satisfecho, de modo que se vuelve a introducir el procedimiento de extrapolación. El proceso se repite hasta la condición 73 se cumple cuando el tiempo restante MR salta hacia abajo a través del nivel de 15 ms, mostrado en la FIG. 8 como el transición 83. La condición 73 luego dirige el flujo lógico al asignaciones 76, en el que el número DM etiquetado por 83 se calcula, y FLG1 está establecido. Se requiere el cálculo de DM para encontrar la pendiente RR de la rectaelemento de línea 85. Uno también necesita el “Final LM” 86, que es el número de bucles atravesados desde paso 83 al siguiente paso hacia abajo 84, aquí se muestra para cruzar el eje MR=0. El LM final se determina después de incrementar repetidamente LM a través del bucle lateral ingresado desde el FLG1=1 condición 77, que ahora está satisfecho desde FLG1 fue establecido paso 76. En el transición 84 el condición 78 se cumple, para que el asignaciones 79 son ejecutados. Esto incluye el cálculo de la pendiente RR de la elemento de línea 85, configuración FLG2, y restablecer FLG1. A partir de ahora, el procedimiento de extrapolación incrementa la CR en los pasos de RR mientras omite los recuentos de garrapatas hasta condición 60 de la FIG.6 se viola, se sale del bucle y se ajustan los valores RGB.

A bloque de retardo 74 se utiliza para estirar el tiempo requerido para atravesar el procedimiento de extrapolación. El bloque puede ser cualquier subrutina intensiva en computación, como cálculos repetidos de funciones tangentes y tangentes de arco.

Como se muestra en paso 56 de la Figura 6, el intervalo de temporizador TT se establece en 4/10 del tiempo TA de un punto de ajuste RGB al siguiente. Dado que el temporizador se ejecuta en segundo plano, esta disposición brinda la oportunidad de ejecutar otros procesos, como el ajuste de frecuencia o amplitud de los pulsos por parte del usuario.

El ajuste de la frecuencia y otros parámetros de pulso de la modulación de intensidad de imagen se puede hacer internamente, es decir, dentro del programa en ejecución. Dicho control interno debe distinguirse del control externo proporcionado, por ejemplo, en los protectores de pantalla. En este último, la frecuencia de animación puede ser modificada por el usuario, pero solo después de haber salido del programa de protector de pantalla. Específicamente, en Windows 95(R) o Windows 98(R), para cambiar la frecuencia de animación se requiere detener la ejecución del protector de pantalla moviendo el mouse, después de lo cual la frecuencia se puede ajustar a través del panel de control. El requisito de que el control sea interno también distingue al programa actual de los llamados banners.

El programa puede ejecutarse en una computadora remota que está vinculada a la computadora del usuario, como se ilustra en la FIG. 9. Aunque el monitor 2, etiquetado “ MON ”, está conectado a la computadora 31′, etiquetado “ COMPUTADOR ”, el programa que pulsa las imágenes en el monitor 2 corre en el computadora remota 90, etiquetado “ COMPUTADORA REMOTE ”, que está conectado a computadora 31′ a través de un enlace 91 que en parte puede pertenecer a una red. La red puede comprender el Internet 92.

El monitor de un televisor emite un campo electromagnético de la misma manera que un monitor de computadora. Por lo tanto, se puede usar un televisor para producir emisiones de pantalla con el propósito de manipular el sistema nervioso. La Figura 5 muestra tal disposición, donde el pulso de la intensidad de la imagen se logra al inducir un pequeño cambio de pulso lento en la frecuencia de la señal de RF que ingresa desde la antena. Este proceso se llama aquí “frecuencia wobbling” de la señal de RF. En FM TV, un ligero bamboleo de frecuencia lenta de la señal de RF produce una fluctuación del nivel de señal pseudo-dc en la señal de video compuesta, lo que a su vez provoca una ligera fluctuación de intensidad de la imagen mostrada en el monitor de la misma manera que se discutió anteriormente para el modulador de la FIG. 2. El tambaleo de frecuencia es inducido por el tambaleante 44 de la FIG. 5 etiquetada “RFM”, que se coloca en el línea de antena 43. El bamboleo es impulsado por el generador de pulso 6, etiquetado “GEN”. El sujeto puede ajustar la frecuencia y la amplitud del bamboleo a través del control de sintonización 7 y el control de amplitud 41. La Figura 10 muestra un diagrama de bloques del circuito oscilador de frecuencia que emplea un línea de retardo variable 94, etiquetado “VDL”. El retardo se determina por la señal de generador de pulso 6, etiquetado “GEN”. La frecuencia de los pulsos se puede ajustar con el control de sintonización 7. La amplitud de los pulsos está determinada por el unidad 98, etiquetado “MD”, y se puede ajustar con el control de amplitud 41. Opcionalmente, la entrada a la línea de retraso puede enrutarse a través de un preprocesador 93, etiquetado “ PRP ”, que puede comprender un amplificador de RF selectivo y un convertidor descendente; una conversión ascendente complementaria debe realizarse en la salida de la línea de retardo mediante un postprocesador 95, etiquetado “ POP ”. los salida 97 se debe conectar al terminal de antena del televisor.

La acción de la línea de retardo variable 94 puede entenderse de la siguiente manera. Deje que los pulsos periódicos con el período L se presenten en la entrada. Para un retardo fijo, los pulsos emergerían en la salida con el mismo período L. En realidad, el retardo de tiempo T se varía lentamente, de modo que aumenta aproximadamente por LdT/dt entre la aparición de pulsos consecutivos en la salida del dispositivo. El periodo de pulso se incrementa de este modo aproximadamente por

⁇ L=LdT/dt.  (4)

En términos de la frecuencia ∫, Eq. (4) implica aproximadamente

⁇ ∫/∫=−dT/dt.  (5)

Para el retardo sinusoidal T(t) con amplitud b y frecuencia g, uno tiene

⁇ ∫/∫=−2ácido cos (2osa), (6)

lo que muestra la frecuencia tambaleándose. La aproximación es buena para gb<<1, que se satisface en la práctica. La amplitud de desplazamiento de frecuencia relativa 2 ugb que se requiere para pulsos de intensidad de imagen efectivos es muy pequeña en comparación con la unidad. Para una frecuencia de pulso g del orden de 1 Hz, el retraso puede tener que ser del orden de un milisegundo. Para acomodar valores de retardo tan largos, la línea de retardo puede tener que implementarse como un dispositivo digital. Hacerlo está bien dentro de la presente técnica. En ese caso, es natural elegir también implementaciones digitales para el generador de pulso 6 y el controlador de amplitud de pulso 98, ya sea como hardware o como software.

La variabilidad del pulso puede introducirse para aliviar la necesidad de una sintonización precisa a una frecuencia de resonancia. Esto puede ser importante cuando las frecuencias de resonancia sensorial no se conocen con precisión, debido a la variación entre los individuos, o para hacer frente a la deriva de frecuencia que resulta de la detonación química que se discute en la patente ‘874. Un campo con variabilidad de pulso elegida adecuadamente puede ser más efectivo que un campo de frecuencia fija que está fuera de sintonía. También se pueden controlar los temblores y las convulsiones, al interferir con la actividad oscilatoria patológica de los circuitos neuronales que se produce en estos trastornos.Los campos electromagnéticos con una variabilidad de pulso que da como resultado un espectro estrecho de frecuencias alrededor de la frecuencia de la actividad oscilatoria patológica pueden evocar señales nerviosas que causan cambios de fase que disminuyen o se apagan la actividad oscilatoria.

La variabilidad del pulso se puede introducir como hardware de la manera descrita en la patente ‘304. La variabilidad también puede introducirse en el programa informático de la FIG.6, estableciendo FLG3 en paso 68, y elegir la amplitud B de la fluctuación de frecuencia. En el rutina de variabilidad 46, mostrado con cierto detalle en la FIG.13, FLG3 se detecta en paso 47, con lo cual en pasos 48 y 49 la frecuencia de pulso F se modifica pseudo aleatoriamente por un término proporcional a B, cada 4o ciclo. Opcionalmente, la amplitud del pulsado de intensidad de imagen también se puede modificar, de manera similar. Alternativamente, la frecuencia y la amplitud pueden ser barridas a través de una rampa ajustable, o de acuerdo con cualquier programa adecuado, de una manera conocida por los expertos en la técnica. La variabilidad del pulso se puede aplicar a pulsos de intensidad de imagen subliminales.

Cuando un monitor de TV muestra una imagen en respuesta a una transmisión de TV, los pulsos de intensidad de la imagen pueden simplemente incrustarse en el material del programa. Si la fuente de la señal de vídeo es un medio de grabación, los medios para pulsar la intensidad de la imagen pueden comprender un atributo de los datos grabados. El pulsante puede ser subliminal. Para el caso de una señal de video de un VCR, el atributo de datos pertinente se ilustra en la FIG. 11, que muestra un registro de señal de video en parte de un cinta de vídeo 28. Se representan esquemáticamente segmentos de la señal de vídeo en intervalos que pertenecen a líneas en tres marcos de imágenes en diferentes lugares a lo largo de la cinta. En cada segmento, el señal de croma 9 se muestra, con su cortonivel medio de término 29 representado como una línea discontinua. El nivel de señal promedio a corto plazo, también llamado nivel pseudo-dc, representa la luminancia de los píxeles de la imagen. Sobre cada segmento, el nivel es aquí constante porque la imagen es por simplicidad elegida como tener una luminancia uniforme sobre la pantalla. Sin embargo, se ve que el nivel varía de un cuadro a otro, lo que ilustra una luminancia que pulsa lentamente con el tiempo. Esto se muestra en la parte inferior del dibujo, en la que el nivel IRE del promedio de señal de croma a corto plazo se traza en comparación con el tiempo. El gráfico muestra además una disminución gradual de la amplitud del pulso en el tiempo, lo que ilustra que las variaciones de amplitud del pulso de luminancia también pueden ser un atributo de los datos grabados en la cinta de video. Como se ha discutido, pulsar la luminancia para la crominancia fija da como resultado pulsar la intensidad de la imagen.

Los atributos de flujo de datos que representan pulsos de intensidad de imagen en cinta de video o en señales de TV pueden crearse al producir una reproducción de video o hacer una imagen en movimiento de una escena, simplemente pulsando la iluminación de la escena. Esto se ilustra en la FIG.12, que muestra a escena 19 eso se registra con un cámara de vídeo 18, etiquetado “VR”. La escena está iluminada con una lámpara 20, etiquetado “LAMP”, energizado por una corriente eléctrica a través de un cable 36. La corriente es modulada de manera pulsante por a modulador 30, etiquetado “MOD”, que es impulsado por un generador de pulso 6, etiquetado “GENERATOR”, que produce pulsos de voltaje 35. De nuevo, pulsar la luminancia pero no la crominancia equivale a pulsar la intensidad de la imagen.

El brillo de los monitores generalmente se puede ajustar mediante un control, que puede ser direccionable a través de un terminal de ajuste de brillo. Si el control es del tipo analógico, la intensidad de la imagen mostrada puede ser pulsada como se muestra en la FIG. 15, simplemente por un generador de pulso 6, etiquetado “GEN”, que está conectado a la terminal de ajuste de brigada 88 de la monitor 2, etiquetado “MON”. Puede proporcionarse una acción equivalente para los controles de brillo digitales, de maneras que son bien conocidas en la técnica.

La señal de vídeo de componente analógico de un reproductor de DVD puede ser modulada tal como para superponer pulsos de intensidad de imagen de la manera ilustrada en la FIG. 17. Se muestran a Reproductor de DVD 102, etiquetado “ DVD ”, con salida de video de componente analógico compuesta por la luminancia Y y la crominancia C. La superposición se logra simplemente cambiando la luminancia con un pulso de voltaje de generador 6, etiquetado “ GENERADOR ”. La salida del generador se aplica a modulador 106, etiquetado “ MAYÚS ”. Como la luminancia Y se pulsa sin cambiar la crominancia C, la intensidad de la imagen se pulsa. La frecuencia y amplitud de los pulsos de intensidad de imagen se pueden ajustar respectivamente con el sintonizador 7 y control de amplitud 107. los modulador 105 tiene la misma estructura que el modulador de FIG. 2, y el control de amplitud de pulso 107 opera el potenciómetro 15 de la FIG. 2. Se puede seguir el mismo procedimiento para editar un DVD, como para superponer pulsos de intensidad de imagen, procesando la señal de luminancia modulada a través de un convertidor analógico a digital, y grabar la corriente digital resultante en un DVD, después de la compresión apropiada. Alternativamente, los datos de luminancia digital se pueden editar mediante lectura electrónica de la señal, descompresión, alteración de los datos digitales por software y grabación de la señal digital resultante después de una compresión adecuada, todo de una manera que es bien conocida en la técnica.

El mecanismo por el cual un monitor de tipo CRT emite un campo electromagnético pulsado al pulsar la intensidad de una imagen se ilustra en la FIG. 14. La imagen es producida por un haz de electrones 10 que incide sobre el parte trasera 88 de la pantalla, donde las colisiones excitan fósforos que posteriormente emiten luz. En el proceso, el electrón el haz deposita electrones 18 en la pantalla, y estos electrones contribuyen a un campo eléctrico 3 etiquetado “E”. Los electrones fluyen a lo largo del parte trasera conductora 88 de la pantalla al terminal 99 que está conectado a la altasuministro de voltaje 40, etiquetado “HV”. El circuito se completa con la conexión a tierra del suministro, el amplificador de vídeo 87, etiquetado “VA”, y su conexión con los cátodos de la CRT. Los haces de electrones de las tres pistolas de electrones se muestran colectivamente como 10, y juntos los haces llevan una corriente J. La corriente eléctrica J que fluye a través del circuito descrito induce a campo magnético 39, etiquetado “B”. En realidad, hay una multitud de circuitos a lo largo de los cuales la corriente del haz de electrones se devuelve a los cátodos CRT, ya que a escala macroscópica el superficie trasera conductora 88 de la pantalla proporciona un continuo de caminos desde el punto de impacto del haz hasta el altoterminal de voltaje 99. Los campos magnéticos inducidos por las corrientes a lo largo de estos caminos se cancelan parcialmente entre sí, y el campo resultante depende de la ubicación del píxel que se aborda. Dado que los haces barren la pantalla a través de un ráster de líneas horizontales, el espectro del campo magnético inducido contiene picos fuertes en las frecuencias horizontales y verticales. Sin embargo, el interés aquí no está en los campos en esas frecuencias, sino más bien en las emisiones que resultan de una imagen pulsando con las frecuencias muy bajas apropiadas para las resonancias sensoriales. Para este propósito, es suficiente un modelo de corriente de electrones difusa, en el que se ignoran la discreción de los píxeles y el movimiento ráster de los haces de electrones, para que la corriente del haz se difunda y llene el cono subtendido por la imagen mostrada.El campo magnético de baja frecuencia resultante depende de los cambios temporales en la distribución de intensidad sobre la imagen mostrada. Las estimaciones de orden de magnitud muestran que el campo magnético de baja frecuencia, aunque bastante pequeño, puede ser suficiente para la excitación de resonancias sensoriales en sujetos ubicados a una distancia de visión normal del monitor.

El monitor también emite un campo eléctrico de baja frecuencia a la frecuencia de pulsación de la imagen. Este campo se debe en parte a la electrones 18 que se depositan en la pantalla por los haces de electrones 10. En el modelo de haz de electrones difuso, las condiciones de la pantalla se consideran funciones del tiempo t y de las coordenadas cartesianas x e y sobre una pantalla CRT plana.

El electrones de pantalla 18 que se vierten en la parte posterior de la pantalla por la suma j(x,y,t) de las distribuciones de corriente difusa en rojo, verde, etc, y los haces de electrones azules causan una distribución potencial V(x,y,t) que está influenciada por la conductividad de la superficie ⁇ en la parte posterior de la pantalla y por las capacitancias. En el modelo simple donde la pantalla tiene una distribución de capacitancia c(x,y) a tierra y se descuidan las capacitancias mutuas entre partes de la pantalla a diferentes potenciales, una distribución potencial V(x, etc,y,t) sobre la pantalla implica una distribución de densidad de carga superficial

q=Vc(x,y), (7)

y da lugar a un vector de densidad de corriente a lo largo de la pantalla,

j _s=− ⁇ grad_s V,  (8)

donde grad_s es el gradiente a lo largo de la superficie de la pantalla. La conservación de la carga eléctrica implica

j=c{dot sobre (V)}−div _s ( ⁇ grad _s V), (9)

donde el punto sobre el voltaje denota la derivada del tiempo, y div_s es la divergencia en la superficie de la pantalla. La ecuación diferencial parcial (9) requiere una condición de contorno para que la solución V(x,y,t) sea única. Tal condición se proporciona estableciendo el potencial en el borde de la pantalla igual al voltaje del ánodo fijo. Esta es una buena aproximación, ya que la resistencia R_r entre la llanta de la pantalla y el terminal del ánodo se elige pequeño en diseño CRT, con el fin de mantener la pérdida de voltaje JR_r al mínimo, y también para limitar las emisiones de baja frecuencia.

Algo útil se puede aprender de casos especiales con soluciones simples. Como tal, considere una pantalla CRT circular de radio R con conductividad uniforme, duchada en la parte posterior por un haz de electrones difuso con una densidad de corriente de haz espacialmente uniforme que es una constante más una parte sinusoidal con frecuencia ∫. Dado que el problema es lineal, el voltaje V debido a la parte sinusoidal de la corriente del haz se puede considerar por separado, con la condición de límite que V desaparece en el borde de la pantalla circular. La ecuación (9) se simplifica a

V″+V″/r−i2ve∫cn V=−J en/A, r≦R, r<TAG1>R,  (10)

donde r es una coordenada radial a lo largo de la pantalla con su derivada denotada por un primo, ud=1/ ⁇ es la resistividad de la pantalla, A el área de la pantalla, J la parte sinusoidal de la corriente total del haz, e i=(−1), la unidad imaginaria. Nuestro interés está en frecuencias de pulso muy bajas ∫ que son adecuadas para la excitación de resonancias sensoriales. Para esas frecuencias y para rangos prácticos para c y ‘a, el número adimensional 2 fuel∫cA es mucho más pequeño que la unidad, por lo que puede descuidarse en la Ec. (10). El problema del valor límite tiene entonces la solución simple 𝑉⁇(𝑟)=𝐽⁇ ⁇14⁇’en⁇(1-(𝑟/𝑅)2).(11)

En derivación (11) descuidamos la capacitancia mutua entre las partes de la pantalla que están en diferentes potenciales. El error resultante en (10) es insignificante por la misma razón que el término i2 aw∫cA en (10) puede ser descuidado.

La distribución potencial V(r) de (11) a lo largo de la pantalla está, por supuesto, acompañado de cargas eléctricas. Las líneas de campo que emanan de estas cargas se ejecutan principalmente a conductores detrás de la pantalla que pertenecen a la estructura CRT y que están conectados a tierra o conectados a circuitos con una ruta de baja impedancia suelo. En cualquier caso, los conductores mencionados deben considerarse basados en el análisis de cargas y campos que resultan del componente pulsado J de la corriente total del haz de electrones. Las líneas de campo eléctrico descritas terminan en cargas eléctricas que pueden llamarse cargas de polarización, ya que son el resultado de la polarización de los conductores y circuitos por la emisión de la pantalla. Para estimar el campo eléctrico pulsado, se elige un modelo donde los conductores mencionados se representan juntos como un disco perfectamente conductor conectado a tierra del radio R,situado a corta distancia ⁇ detrás de la pantalla, como se representa en la FIG. 16. Dado que el disco conductor conectado a tierra transporta cargas de polarización, se llama disco de polarización. La Figura 16 muestra el pantalla CRT circular 88 y el disco de polarización 101, brevemente llamado “plates”. Para distancias pequeñas ⁇ , la densidad de capacitancia entre las placas de polaridad opuesta es casi igual a ⁇ / ⁇ , donde ⁇ es la permitividad del espacio libre. Las distribuciones de carga en la pantalla y el disco de polarización son respectivamente SteV(r)/ ⁇ +q₀ y − PeV(r)/ ⁇ +q₀, donde los términos StV(r)/ ⁇ denotan densidades de carga opuestas al final de las líneas de campo densas que se ejecutan entre las dos placas. Que la parte q₀ también es necesario que quede claro en la secuela.

Las distribuciones de carga (r)/ ⁇ +q₀ y − PeV(r)/ ⁇ +q₀ en las dos placas tienen un momento dipolar con la densidad 𝐷⁇(𝑟)=ipV⁇(𝑟)=𝐽⁇ ⁇éste último4⁇’en⁇(1-(𝑟/𝑅)2),(12)

dirigido perpendicular a la pantalla. Tenga en cuenta que la separación de placas se ha retirado. Esto significa que la ubicación precisa de las cargas de polarización no es crítica en el modelo actual, y además que ⁇ se puede tomar tan pequeño como se desee. Tomando ⁇ a cero, uno llega así al modelo matemático de dipolos pulsados distribuidos en la pantalla circular CRT. El campo debido a la distribución de carga q₀ se calculará más adelante.

El campo eléctrico inducido por los dipolos distribuidos (12) se puede calcular fácilmente para los puntos en la línea central de la pantalla, con el resultado 𝐸⁇(𝑧)=𝑉⁇(0)𝑅⁇{2⁇⁇/𝑅-𝑅/⁇-2⁇⁇𝑧⁇/𝑅},(13)

donde V(0) es el voltaje de pulso (11) en el centro de la pantalla, ⁇ la distancia al borde de la pantalla, y z la distancia al centro de la pantalla. Tenga en cuenta que V(0) pulsa armónicamente con la frecuencia ∫, porque en (11) la parte sinusoidal J de la corriente del haz varía de esta manera.

El campo eléctrico (13) debido a la distribución dipolar causa una distribución potencial V(r)/2 sobre la pantalla y una distribución potencial de −V(r)/2 sobre el disco de polarización, donde V(r) no es uniforme como se indica por (11). Pero dado que el disco de polarización es un conductor perfecto, no puede soportar gradientes de voltaje y, por lo tanto, no puede tener la distribución potencial −V(r)/2. En cambio, el disco de polarización está en el potencial de tierra. Aquí es donde la distribución de carga q₀(r) entra; debe ser tal que induzca una distribución potencial V(r)/2 sobre el disco de polarización. Dado que la distancia entre el disco de polarización y la pantalla desaparece en el modelo matemático, la distribución potencial V(r)/2 también se induce sobre la pantalla. El potencial total sobre la pantalla del monitor se convierte así en V(r) de (11), mientras que la distribución potencial total sobre el disco de polarización se vuelve uniformemente cero. Ambas distribuciones potenciales son las que se requieren físicamente. Las cargas eléctricas q₀ se mueven a su posición por polarización y se extraen en parte de la tierra a través de la conexión a tierra del CRT.

En nuestro modelo la distribución de carga q₀ se encuentra en el mismo lugar que la distribución dipolo, a saber, en el plano z=0 dentro del círculo con radio R. En los puntos de la línea central de la pantalla, el campo eléctrico debido a la distribución monopolo q₀ se calcula de la siguiente manera. Como se discutió, los monopolos deben ser tales que causen un potencial₀ eso es igual a V(r)/2 sobre el disco con radio R centrado en el plano z=0. Aunque la distribución de carga q₀(r) se define de manera única por esta condición, no se puede calcular fácilmente de una manera directa. La dificultad se elude utilizando un resultado intermedio derivado de Ejercicio2 En la página 191 de Kellogg (1953), donde se da la distribución de carga sobre un disco delgado con potencial uniforme. Usando este resultado uno encuentra fácilmente el potencial ^*(z) en el eje de este disco como ‘en*⁇(𝑧)=2’en⁇𝑉*⁇ácido⁇(𝑅1),(14)

donde (R₁) es el ángulo subtendido por el radio del disco R₁, como se ve desde el punto z en el eje del disco, y V* es el potencial del disco. El resultado se usa aquí en un intento de construir el potencial₀(z) para un disco con el potencial no uniforme V(r)/2, por el ansatz de escribir el campo como debido a una combinación lineal de discos abstractos con varios radios R₁ y potenciales, todos centrados en el avión z=0. En el ansatz se escribe el potencial en el eje de simetría ‘en0⁇(𝑧)=1⁇ ⁇ácido⁇(𝑅)+𝑏⁇∫0𝑅⁇ácido⁇(𝑅1)⁇⁇𝑊,(15)

donde W es elegido como el función 1−R₁ ²/R², y las constantes a y b deben determinarse de tal manera que el potencial sobre el plano z=0 sea V(r)/2 para radios r que van de 0 a R, con V(r) dado por (11). Llevar a cabo la integración en (15) da

‘en₀(z)= horquilla de uñas(R)−b{(1+z ² /R ²) en(R)−|z|/R}.  (16)

Para encontrar el potencial sobre el disco r<R en el plano z=0, la función &₀(z) se expande en potencias de z/R para 0<z<R, después de lo cual las potencias zⁿ se sustituyen por rⁿP_n(cos Q), donde el P_n son polinomios de Legendre, y (r, Q) son coordenadas esféricas simétricas centradas en el centro de la pantalla. Este procedimiento equivale a una continuación del potencial del eje z en la media bola r<R, z>0, de tal manera que se satisface la ecuación de Laplace. El método es discutido por Morse y Feshbach (1953). La continuación de “Laplace” permite el cálculo del potencial₀ a lo largo de la superficie del disco r<R centrado en el plano z=0. El requisito de que este potencial sea V(r)/2 con la función V(r) dada por (11) permite resolver las constantes a y b, con el resultado

a=−V(0)/en, b=−2V(0)/en.  (17)

El uso de (17) en (16) da ‘en0⁇(𝑧)=𝑉⁇(0)’en⁇[(1+2⁇𝑧2/𝑅2)⁇ácido⁇(𝑅)-2⁇⁇𝑧⁇/𝑅],(18)

y por diferenciación con respecto a z finalmente se encuentra 𝐸0⁇(𝑧)=𝑉⁇(0)’en⁇ ⁇𝑅⁇(𝑧/⁇𝑧⁇)⁇[4-(𝑅/⁇)2-4⁇ácido⁇(𝑅)⁇⁇𝑧⁇/𝑅](19)

para el campo eléctrico en la línea central de la pantalla provocada por la distribución de carga q₀(z).

El campo eléctrico de la línea central es la suma de la parte (13) debido a los dipolos pulsados distribuidos y la parte (19) debido a los monopolos pulsados distribuidos. Aunque se derivan para pantallas circulares, los resultados pueden servir como una aproximación para otras formas, como el rectángulo redondeado familiar, tomando R como el radio de un círculo que tiene la misma área que la pantalla.

Para dos monitores de tipo CRT, el campo eléctrico pulsado debido a la intensidad de la imagen se ha medido en varios puntos de la línea central de la pantalla para frecuencias de pulso de ½ Hz. Los monitores eran el monitor de computadora de 15″ utilizado en los experimentos de resonancia sensorial mencionados anteriormente, y un tubo de TV de 30. Los resultados experimentales deben compararse con la teoría derivada anteriormente. Dado que R está determinado por el área de la pantalla, los campos eléctricos dados por (13) y (19) tienen como único parámetro libre el voltaje de pulso V(0) en el centro de la pantalla. Por lo tanto, la amplitud de este voltaje se puede determinar para los monitores probados ajustando los datos experimentales a los resultados teóricos. Antes del ajuste, los datos se normalizaron a una imagen que ocupa toda la pantalla y se pulsa uniformemente con una amplitud de intensidad del 100. Los resultados del ajuste de un parámetro se muestran en la FIG. 18, que muestra el gráfico teórico 100, junto con los puntos de datos experimentales normalizados 103para el monitor de computadora 15− y para el tubo de TV de 30. La Figura 18 muestra que la teoría desarrollada concuerda bastante bien con los resultados experimentales. Desde el mejor ajuste se pueden encontrar las amplitudes de pulso de voltaje de pantalla central. Los resultados, normalizados como se discutió anteriormente, son |V(0)|=266.2 voltios para el monitor de computadora de 15″ y |V(0)|=310.1 voltios para el tubo de TV de 30. Con estas amplitudes en la mano, el campo eléctrico pulsado emitido a lo largo de la línea central de los monitores se puede calcular a partir de la suma de los campos (13) y (19). Por ejemplo, para el monitor de computadora de 15″ con modulación de pulso RGB al 1.8% utilizado en los experimentos de resonancia sensorial ½ Hz mencionados anteriormente, el campo eléctrico pulsado en el centro del sujeto, ubicado en z=70 cm en la línea central de la pantalla, se calcula que tiene una amplitud de 0.21 V/m. Que un campo eléctrico tan pulsado,aplicado a una gran parte de la piel, es suficiente para excitar la resonancia sensorial ½ Hz es consistente con los resultados experimentales discutidos en la patente ‘874.

En derivación (11), se decía que la nave número 2 sin dimensión yov∫cA era mucho más pequeña que la unidad. Ahora que se conocen los valores de |V(0)|, se puede verificar la validez de esta declaración. Eq. (11) implica que |V(0)| es igual a ud|J|/4 mi. La suma de las corrientes de haz en las pistolas de electrones rojo, verde y azul para el 100% se estima que la modulación de intensidad tiene amplitudes de pulso |J| de 0.5 mA y 2.0 mA respectivamente para el monitor de computadora de 15″ y el tubo de TV de 30. Usando los valores derivados de |V(0)|, uno llega a las estimaciones de la resistividad de la pantalla como 6.7 M b/cuadrado y 1.9 M b/cuadrado respectivamente para el 15″ monitor de computadora y el tubo de TV de 30. Estimando la capacidad de la pantalla cA como 7 pf y 13 pf, se encuentra que 2 yav∫cA b es 148×10⁻⁶ y 78×10⁻⁶, respectivamente para el monitor de computadora de 15″ y el tubo de TV de 30. Estos números son muy pequeños en comparación con la unidad, de modo que el paso de (10) a (11) es válido.

Se siguieron los siguientes procedimientos en la preparación de imágenes pulsadas para las mediciones de campo. Para el monitor de ordenador de 15″, las imágenes se produjeron ejecutando el VB6programa discutido anteriormente. La imagen pulsada comprendía la pantalla completa con valores RGB básicos elegidos uniformemente como R=G=B=127, con la excepción de un on/botón de apagado y algunos cuadros de datos que juntos ocupan el 17% del área de la pantalla. La intensidad de la imagen se pulsó modificando los valores R, G y B mediante funciones sinusoidales redondeadas en enteros ⁇ R(t), ⁇ G(t) y ⁇ B(t), uniformemente sobre la imagen, excepto en el botón y los cuadros de datos. Las amplitudes de pulso de campo eléctrico medidas se normalizaron a una imagen pulsada que ocupa toda el área de la pantalla y tiene el 100% modulación de intensidad para la cual la imagen pulsa entre negro y la intensidad máxima, para las relaciones RGB fijas utilizadas. La intensidad de la imagen depende de los valores RGB de una manera no lineal que se discutirá. Para las mediciones del campo eléctrico pulsado emitido por un tubo de TV de 30,se usó una imagen similar a la del monitor de ordenador de 15. Esto se hizo reproduciendo una grabación de videocámara de la pantalla del monitor de la computadora cuando se ejecuta el VB6 programa, con modulación de pulso del 40% de R, G y B.

Frente al monitor, es decir, para z>0, las partes (13) Y (19) contribuir aproximadamente por igual al campo eléctrico en un rango práctico de distancias z. Cuando se va detrás del monitor donde z es negativo, el campo monopolo voltea el signo para que las dos partes casi se cancelen entre sí, y el campo resultante es muy pequeño. Por lo tanto, en la parte posterior de la CRT, los errores debidos a imperfecciones en la teoría son relativamente grandes. Además, nuestro modelo, que pretende que las cargas de polarización estén ubicadas en el disco de polarización, es decir, no tiene en cuenta el flujo del campo eléctrico que escapa de las regiones externas de la parte posterior de la pantalla a la tierra o cualquier conductor que esté presente en la vincinidad de la pantalla CRT. Esta falla tiene consecuencias relativamente más graves en la parte posterior que en frente del monitor.

Las emisiones de la pantalla frente a un CRT se pueden reducir drásticamente mediante el uso de un escudo transparente conductor conectado a tierra que se coloca sobre la pantalla o se aplica como recubrimiento. En la línea de nuestro modelo, el escudo equivale a un disco de polarización frente a la pantalla, de modo que este último ahora está intercalado entre discos conectados a tierra. La pantalla tiene la distribución potencial pulsada V(r) de (11), pero no puede escapar ningún flujo eléctrico. El modelo puede modificarse eligiendo el disco de polarización en la parte posterior algo más pequeño que el disco de pantalla, por una fracción que sirve como parámetro libre. La fracción se puede determinar a partir de un ajuste a los campos medidos, minimizando la desviación estándar relativa entre el experimento y la teoría.

En cada uno de los haces de electrones de un CRT, la corriente del haz es una función no lineal del voltaje de conducción, es decir, el voltaje entre el cátodo y la red de control. Dado que esta función es necesaria en el procedimiento de normalización, se midió para el monitor de computadora de 15″ que se ha utilizado en los experimentos de resonancia sensorial ½ Hz y las mediciones de campo eléctrico. Aunque se puede determinar la densidad de corriente del haz j, es más fácil medir la luminancia, leyendo un medidor de luz que se lleva hasta la pantalla del monitor. Con los valores RGB en el VB6 programa tomado como el mismo entero K, la luminancia de una imagen uniforme es proporcional a la intensidad de la imagen I. La luminancia de una imagen uniforme se midió para diversos valores de K. Los resultados fueron equipados con

I=c ₁ K ^⁇ ,  (20)

donde c₁ es una constante. El mejor ajuste, con 6.18% de desviación estándar relativa, se obtuvo para ⁇ =2.32.

Las emisiones de pantalla también se producen para pantallas de cristal líquido (LCD). Los campos eléctricos pulsados pueden tener una amplitud considerable para las pantallas LCD que tienen sus electrodos de accionamiento en lados opuestos de la celda de cristal líquido, para matriz pasiva, así como para el diseño de matriz activa, como la tecnología de película delgada (TFT). Sin embargo, para las disposiciones con conmutación en el plano (IPS), los electrodos de accionamiento se colocan en un solo plano, de modo que la emisión de la pantalla es muy pequeña. Para arreglos distintos de IPS, el campo eléctrico está estrechamente aproximado por el campo marginal de un condensador de dos placas, para el caso simple de que la imagen es uniforme y se extiende sobre la pantalla completa. Para una pantalla LCD circular con radio R, el campo en la línea central se puede calcular fácilmente debido a los dipolos pulsados que se distribuyen uniformemente sobre la pantalla, con el resultado

E _d(z)=(½)VR ²/(z ² +R ²)^{{fraction (3/2)}},  (21)

donde E_d(z) es la amplitud del campo eléctrico pulsado a una distancia z de la pantalla y V es una amplitud de pulso de voltaje, en el que se ha tenido en cuenta la relación de apertura de la pantalla LCD. Ec. (21) puede ser utilizado como una aproximación para pantallas de cualquier forma, tomando R como el radio de un círculo con la misma área que la pantalla. El resultado se aplica en el caso de que la pantalla LCD no tenga una conexión a tierra, de modo que los electrodos superior e inferior tengan un potencial opuesto, es decir, V/2 y −V/2.

Si un conjunto de electrodos LCD está conectado a tierra, se necesitan monopolos para mantener estos electrodos a potencial cero, como en el caso de un CRT discutido anteriormente. Sin embargo, la situación del LCD es más sencilla, ya que no hay inyección de carga mediante haces de electrones, de modo que los potenciales en las placas superior e inferior del condensador en el modelo son espacialmente uniformes. De (14) se ve que los monopolos, distribuidos sobre el disco de radio R en el plano z=0 de manera que proporcionen al disco un potencial V/2, inducen en el eje de simetría un potencial 𝜑(𝑧)=1𝜋𝑉 𝛽(𝑅).(22)

Al diferenciar con respecto a z se obtiene el campo eléctrico en el eje de simetría. 𝐸𝑚(𝑧)=zVR𝑧𝜋(𝑧2+𝑅2),(23)

inducido por los monopolos pulsados. Para una pantalla LCD con un conjunto de electrodos conectados a tierra, el campo eléctrico pulsado para la amplitud de pulso de voltaje de pantalla V a una distancia z de la pantalla en la línea central tiene una amplitud que es la suma de las partes (21) y (23). El campo eléctrico resultante en la parte posterior es relativamente pequeño, debido al cambio de signo en el campo monopolo que es causado por el factor z/|z|. Por lo tanto, las emisiones de la pantalla frente a una pantalla LCD se pueden mantener pequeñas simplemente teniendo los electrodos conectados a tierra en el frente.

Como un control de la teoría, el campo eléctrico pulsado emitido por el 3″ La pantalla a color LCD-TFT de la videocámara mencionada anteriormente se ha medido en once puntos en la línea central de la pantalla, que van desde 4,0 cm a 7,5 cm. La imagen pulsada se produjo reproduciendo la grabación de video del monitor de computadora de 15″ que se realizó mientras se ejecutaba el VB6 programa discutido anteriormente, para una frecuencia de pulso de intensidad de imagen de ½ Hz, R=G=B=K, modulado alrededor de K=127 con una amplitud ⁇ K=51. Después de la normalización a una imagen uniforme de pantalla completa con modulación de intensidad del 100% utilizando la relación no lineal (20), los datos experimentales se ajustaron a la curva teórica que expresa la suma de los campos (21) y (23). Se encontró que la amplitud de voltaje de pulso de pantalla V efectiva era de 2,1 voltios. La desviación estándar relativa en V para el ajuste es del 5,1%, lo que demuestra que la teoría y el experimento están bastante de acuerdo.

Ciertos monitores pueden causar excitación de resonancias sensoriales incluso cuando el pulso de las imágenes mostradas es subliminal, es decir, inadvertido por la persona promedio. Al verificar esta condición en un monitor de computadora, surge un problema debido al redondeo de valores RGB a enteros, como ocurre en el VB6 programa. Para una amplitud de pulso pequeña, la onda sinusoidal se distorsiona en una onda cuadrada, que es más fácil de detectar. Este problema se alivia un poco al elegir ⁇ R=0, ⁇ G=0 y ⁇ B=2, desde entonces las 8 funciones sinusoidales redondeadas alrededor del círculo unitario, multiplicado con la amplitud del pulso ⁇ B=2 se convierte en el secuencia1, 2 11 2, 1, −1 −2, −2, −1, etc., que es más suave a la vista que una onda cuadrada. Usando el VB6 programa y el monitor de computadora de 15″ mencionado anteriormente con R=71, G=71 y B=233, el sujeto no pudo notar una modulación de pulso de ½ Hz con amplitudes ⁇ R= ⁇ G=0 y ⁇ B=2, y por lo tanto se considera subliminal. Es de interés calcular la emisión de la pantalla para este caso, y llevar a cabo un experimento de resonancia sensorial también. Se eligió una distancia z=60 cm para el cálculo y el experimento. Usando Eq. (20), se encuentra que la modulación de pulso de intensidad de imagen para el caso es 1.0% de la modulación de intensidad máxima. Usando R=13.83 cm junto con |V(0)|=266.2 V para el monitor de computadora de 15″, y el gráfico teórico 100 de la FIG. 18, se encontró que el campo eléctrico pulsado en z=60 cm tenía una amplitud de 138 mV/m. En vista de los resultados experimentales discutidos en las patentes ‘874 y ‘922, tal campo, se espera que se use a una frecuencia de pulso elegida adecuadamente para la resonancia sensorial ½ Hz y se aplique predominantemente a la cara, sea suficiente para excitar la resonancia sensorial ½ Hz. Se realizó un experimento de confirmación ejecutando el VB6programa con la configuración discutida y el monitor de 15. El centro de la cara del sujeto se colocó en la línea central de la pantalla, a una distancia de 60 cm de la pantalla. Se eligió un barrido de frecuencia de −0.1% por diez ciclos, con una frecuencia de pulso inicial de 34 ppm. El sujeto experimentó una ptosis completa a los 20 minutos de la carrera, cuando la frecuencia del pulso era f=31.76 ppm. A los 27 minutos de la carrera, el barrido de frecuencia se invirtió a +0.1% por diez ciclos. La ptosis completa se experimentó en f=31.66 ppm. A los 40 minutos de la carrera, el barrido de frecuencia se estableció en −0.1% por diez ciclos. La ptosis completa ocurrió en f=31.44 ppm. Las pequeñas diferencias en la frecuencia de la ptosis se atribuyen a la detonación química, discutida en la Sección de Antecedentes.Se concluye que la resonancia sensorial ½ Hz se excitó en este experimento por las emisiones de pantalla de la imagen subliminal pulsando en el monitor de computadora de 15″ a una distancia de 60 cm. Para cada implementación y realización discutida, el pulsado de la imagen puede ser subliminal.

El ojo humano es menos sensible a los cambios en el tono que a los cambios en el brillo. En el video compuesto, este hecho permite usar un ancho de banda de crominancia que es más pequeño que el ancho de banda de luminancia. Pero también tiene la consecuencia de que el pulso de la crominancia para la luminancia fija permite amplitudes de pulso más grandes mientras se mantiene dentro del régimen de pulso subliminal. Eq. (3) muestra cómo pulsar los componentes de crominancia R-Y y B-Y mientras se mantiene Y fijo; para el cambio en la intensidad de píxeles uno tiene

⁇ YO _h=0.491 ⁇ (R–Y)+0.806 ⁇ (B–Y).  (24)

Los pulsos de luminancia con crominancia fija dan un cambio en la intensidad de los píxeles

⁇ YO ₁=3 ⁇ Y.  (25)

Por supuesto, los pulsos de crominancia pura pueden combinarse con pulsos de luminancia pura; una instancia de dicha combinación se ha mencionado anteriormente.

La región subliminal en el espacio de color debe explorarse para determinar cómo los pulsos marginalmente subliminales ⁇ R, ⁇ G y ⁇ B dependen de los valores RGB. Antes de esto, la condición para que los pulsos de imagen sean subliminales no debe expresarse únicamente en términos del porcentaje de amplitud del pulso de intensidad. El caso de pulsación de imagen subliminal considerado anteriormente, donde el monitor es impulsado por un VB6 el programa de computadora con R=G=71, B=233 y ⁇ R= ⁇ G=0, ⁇ B=2 para imágenes de pantalla completa se denominará “la imagen subliminal estándar que pulsa”.

En interés del público, necesitamos conocer las distancias de visualización a las que una TV con imágenes subliminalmente pulsadas puede causar excitación de resonancias sensoriales. Aquí se informa de una exploración aproximada que puede servir como punto de partida para futuros trabajos. La exploración se limita a estimar la distancia más grande z=z_max a lo largo de la línea central de la TV de 30″ en la que las emisiones de la pantalla pueden excitar la resonancia ½ Hz, según lo determinado por la prueba de ptosis. El TV debe mostrar una imagen que sufre el pulso subliminal estándar como se definió anteriormente. Sería mejor realizar esta prueba con el TV de 30″ en el que se producen las imágenes subliminalmente pulsadas por medio de un video. Dado que tal video no estaba disponible, la prueba de ptosis se llevó a cabo con una fuente de campo eléctrico pulsado que consiste en un pequeño electrodo de doblete conectado a tierra del tipo discutido en la patente ‘874. El doblete se accionó con un voltaje sinusoidal de 10 V de amplitud, y el centro de masa del sujeto se ubicó en la línea central del doblete a una distancia z=z_d=323 cm. Los electrodos de doblete son rectángulos de 4,4 cm por 4,7 cm. A gran distancia z_d hay una exposición de todo el cuerpo al campo, de modo que el efecto a granel discutido en la patente ‘874 entra en juego, como se espera que suceda también a la distancia z_max desde el monitor de TV de 30. El sujeto estaba frente al electrodo “hot” del doblete, de modo que en el centro del sujeto el campo eléctrico era la suma de las partes (21) y (23), para valores positivos de z. Se pensó que era importante usar una onda sinusoidal, ya que esa sería la forma de pulso preferida “comercially” que permite amplitudes de pulso más grandes sin ser notado. El único generador de ondas sinusoidales fácilmente disponible con el voltaje requerido era un oscilador con un control de frecuencia bastante grueso que no se puede configurar con precisión, aunque la frecuencia es bastante estable y se puede medir con precisión. Para el experimento se aceptó una frecuencia de pulso de 0,506 Hz, aunque difiere considerablemente de la frecuencia de ptosis constante para este caso. El sujeto experimentó varios ciclos de ptosis de intensidad moderada, comenzando 8 minutos después de la ejecución del experimento.Se concluye que la resonancia sensorial ½ Hz estaba excitada, y que el campo estimulante estaba cerca del campo más débil capaz de excitación. De Eqs. (21) y (23), se encontró que la amplitud del pulso del campo eléctrico en el centro de masa del sujeto era de 7.9 mV/m. Que un campo eléctrico con una amplitud de pulso tan pequeña, aplicado a todo el cuerpo, sea capaz de excitar la resonancia sensorial ½ Hz es consistente con los resultados experimentales informados en el ‘874, aunque se obtuvieron para la resonancia de 2,4 Hz. A continuación, la distancia zQue un campo eléctrico con una amplitud de pulso tan pequeña, aplicado a todo el cuerpo, sea capaz de excitar la resonancia sensorial ½ Hz es consistente con los resultados experimentales reportados en el ‘874, aunque se obtuvieron para la resonancia de 2,4 Hz. A continuación, la distancia zQue un campo eléctrico con una amplitud de pulso tan pequeña, aplicado a todo el cuerpo, sea capaz de excitar la resonancia sensorial ½ Hz es consistente con los resultados experimentales reportados en el ‘874, aunque se obtuvieron para la resonancia de 2,4 Hz. A continuación, la distancia z_max se determinó en qué el tubo de TV de 30″ con una amplitud de pulso de intensidad de imagen del 1% produce un campo eléctrico con una amplitud de pulso de 7,9 mV/m, a lo largo de la línea central de la pantalla. De Eqs. (13) y (19) se encuentra z_max=362.9 cm. A más de 11 pies, esta es una distancia bastante grande para ver un TV de 30. Sin embargo, el experimento y la teoría discutidos muestran que la resonancia sensorial ½ Hz puede excitarse a esta gran distancia, pulsando subliminalmente la intensidad de la imagen. Por supuesto, la excitación ocurre también para un rango de distancias de visión más pequeñas. Por lo tanto, es evidente que el sistema nervioso humano puede ser manipulado por las emisiones de pantalla de pulsos de imagen de TV subliminales.

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La invención no está limitada por las realizaciones que se muestran en los dibujos y se describen en la especificación, que se dan a modo de ejemplo y no de limitación, pero solo de acuerdo con el alcance de las reclamaciones adjuntas.